Удельная теплоемкость

Может быть, что система получает тепло, одновременно совершая рабо­ту, или наоборот. В этом случае изменение ΔU определяется соотношением между Q и А_с, а также Q_c и А.

II. Изучение нового материала

План изложения нового материала:

1. Понятие удельной теплоемкости.

2. Удельная теплоемкость различных веществ.

3. Теплоемкость тела.

1. Прежде чем перейти к рассмотрению нового материала желательно продемонстрировать опыт по нагреванию воды и масла на одинаковых по мощности спиртовках. При этом исходные массы воды и масла, а также их температуры, должны быть равны.

Опыт достаточно наглядный, и даже за 3-5 минут нагревания все заме­чают, что температура масла повысилась больше, чем у воды. Следова­тельно, строение вещества или род вещества определяет отношение веще­ства к поглощению энергии извне.

Таким образом, для нагревания одинаковых масс различных веществ требуется разное количество теплоты. Естественно, что нагревание произ­водится в одинаковом диапазоне изменения температуры Δt, где

Δt = t-t₀.

Это свойство веществ определяется удельной теплоемкостью вещест­ва (с).

Под удельной теплоемкостью понимают физическую величину С, кото­рая численно равна количеству теплоты, которое необходимо для нагрева­ния вещества массы 1 кг на.1 °С.

Таким образом, размерность удельной теплоемкости:

[c] = Дж/ кг°С

2. Значение удельной теплоемкости вещества - табличная величина.

Например, для воды с = 4200 Дж/ кг°С .Это значит, что для нагревания 1 кг воды на 1 °С нужно передать воде 4200 Дж тепла.

Большинство значений удельной теплоемкости вещества определено экспериментально.

Значение удельной теплоемкости зависит не только от рода вещества, но и от его агрегатного состояния. Если вода при нормальных условиях имеет теплоемкость с = 4200 Дж/ кг°С, то лед уже имеет с_л = 2100Дж/ кг°С, водяной пар - другое значение.

Таким образом, удельная теплоемкость зависит от характера движения и расположения молекул в веществе. Можно обратить внимание учащихся на то, что для воды значение удельной теплоемкости очень велико. То есть для нагревания воды требу­ется очень много тепла. При понижении температуры окружающей среды вода остывает медленно, отдавая в окружающую среду также много тепла. В результате, наличие больших водоемов (озера, моря) влияет на климат в данном районе.

3. Иногда используют еще одну характеристику, которая называется теплоемкостью тела (С).

Под теплоемкостью тела понимают то количество теплоты, которое не­обходимо для нагревания тела на Дж/кг °С '

Скажем, теплоемкость медного сосуда равна с = 800 Дж/°С. Это значит, что для нагревания сосуда на 1 °С нужно затратить 800 Дж тепла. По таблице можно найти, что удельная теплоемкость меди равна 400 Дж/к°С. Следова­тельно, масса медного сосуда равна 2 кг.

III. Закрепление изученного

С целью закрепления материала можно обсудить с классом ряд вопросов и задач по изученной теме, например:

• Удельная теплоемкость свинца равна 130 Дж/(кг°С). Что это оз­начает?

• Почему близость водоемов влияет на температуру воздуха?

• Что нужно знать, чтобы вычислить количество теплоты, отдан­ное телом при остывании?

• Какое количество теплоты необходимо для нагревания на 1 °С одного килограмма алюминия? Воды? Ртути?

• Что эффективнее использовать в качестве грелки - 2 кг воды или 2 кг песка при той же температуре?

Домашнее задание

1. § 8 учебника; вопросы и задания к параграфу.

2. Сборник задач В. И. Лукашика, Е. В. Ивановой, № 933, 1003, 1004, 1030.

Дополнительный материал

Теплоемкость - это величина, характеризующая одно из тепловых свойств тема Она показывает, какое количество теплоты нужно подвести к телу или отвести от, него, чтобы изменить его температуру (соответственно, повысить или понизить ее) на один градус. Отнесенную к единице массы, ее называют удельной теплоемко­стью. Все это хорошо вам знакомо. Но причем тут слово «емкость»? Ведь им обыч­но пользуются, когда говорят об объеме какого-нибудь сосуда, точнее - о его вме­стимости.

Термин «теплоемкость» появился в физике более 200 лет назад, во второй поло­вине XVIII в., и он остался в физике как память о тех кажущихся теперь странными представлениях о тепле, холоде, температуре, которые существовали тогда в науке.

Начиная с XVII века, в физике шла борьба двух представлений о природе тепло­ты. Борьба эта закончилась сравнительно недавно - в середине прошлого столетия; в результате одна из теорий теплоты была отброшена полностью, а вторая востор­жествовала лишь частично.

Первая теория (точнее было бы сказать - гипотеза) состояла в том, что теплота -это особое вещество, способное проникать в любое тело. Чем больше этого вещест­ва в теле, тем выше его температура. Опытным фактором, на котором основывалось это представление, служило то, что при контакте двух по-разному нагретых тел более теплое из них охлаждается, а более холодное нагревается. Дело, в самом деле, выглядит так, как будто бы нечто переливается из более теплого тела в более хо­лодное. Это нечто, своего рода тепловое вещество, называли по-разному, но чаще всего - теплородом. Считалось, что всякое тело представляет собой смесь вещества самого тела с теплородом, а температура, измеряемая термометром, характеризует концентрацию теплорода в теле. Слово «температура» по-латыни как раз и означает смесь. Бронза, например, называлась температурой (смесью) меди и олова.

Вторая теория (гипотеза), впервые предложенная в начале XVII века англий­ским ученым Бэконом, утверждала, что теплота - это движение малых частиц внут­ри тела (молекул, атомов, или, как тогда говорили, нечувствительных частиц). Эта гипотеза тоже основывалась на опытных наблюдениях, показывающих, например, что движением можно вызвать нагревание. V этой теории было много сторонников, и даже очень знаменитых - Декарт, Бойль, Гук, Ломоносов.

Обе теории при всем нх различии имели и кое-что общее. И та, и другая сходи­лись на том, что теплота - это нечто, содержащееся в теле. По первой гипотезе, в теле содержится теплород, по второй - частицы с их «живой силой» (так тогда на­зывали кинетическую энергию). Сходились они и в том, что теплота не пропадает и не появляется: если при контакте двух тел одно из них теряет теплоту, то другое получает ее, так что потерянное одним тепло приобретается другим. Тем не менее, подавляющее большинство исследователей вплоть до XIX века придерживались первой, так сказать, вещественной теории теплоты, н XVIII век был, безусловно, веком торжества именно этого представления о теплоте.

Чем же закончился спор о природе теплоты? Какая из двух гипотез победила? Работы, связанные с теплоемкостью, да и другие тепловые исследования XVIII века спора решить не могли. Понадобились эксперименты, которые показали, что темпе­ратура тепла может повышаться и без подвода теплоты - за счет механической работы. Понадобилось получить и более подробные сведения об атомах и молекулах, («нечувствительных частицах»), которых «подозревали» в причастности к теплоте!

Все это было сделано в XIX веке. В результате выяснилось, что теория теплорода не имеет никакого отношения к действительности и что теплота действительно связана с движением частиц внутри тел, но не так, как это себе представляли рань­ше. То, что «содержится» внутри тел, - это не теплота, а внутренняя энергия (то есть кинетическая энергия поступательного беспорядочного движения частиц -которая и определяет температуру тела, кинетическая энергия вращательного и колебательного движения частиц, а также потенциальная энергия их взаимодейст­вия). Теплота же - это энергия беспорядочного движения частиц тела, передаваемая (например, при контакте) другому телу, или тела. Уравнение в частности, не выражает, как думали прежде, закон сохранения количества тепло­ты (такого закона нет!). Это просто частный случай закона сохранения энергии для тепловых процессов (то есть первого закона термодинамики) Q = ΔU + А. Оно справедливо, когда сама система или внешние силы над системой не совершают механической работы (А = Q\ а изменение внутренней энергии системы (ΔU) непо­средственно связано с процессом теплопередачи (с количеством теплоты Q).